埃尔米特伴随

提示：此条目的主题不是伴随矩阵。

数学中，特别是算子理论中，每个内积空间中的线性算子 $A$ 都个有一个对应的伴随算子（英语：adjoint operator），记作 $A^{*}$，伴随算子可由以下关系定义

$\langle Ax,y\rangle =\langle x,A^{*}y\rangle$

其中 $\langle \cdot ,\cdot \rangle$ 是向量空间中的内积。

算子 $A$ 的伴随 $A^{*}$ 亦可称作埃尔米特伴随（英语：Hermitian adjoint），以夏尔·埃尔米特命名。在物理学，尤其是量子力学中，算子 $A$ 的埃尔米特伴随常被记作 $A^{\dagger }$（狄拉克符号记法）。

有限维向量空间中算子可以以矩阵的形式表示，而伴随算子的矩阵等于原矩阵的共轭转置。

泛函分析中，上述对伴随算子的定义可以直接套用于希尔伯特空间中的线性算子。

有界算子

假设$H$是一个希尔伯特空间，带有内积 $\langle \cdot ,\cdot \rangle$。考虑连续线性算子$A:H\rightarrow H$（这与有界算子相同）。

利用里斯表示定理，我们可以证明存在唯一的连续线性算子

$A^{*}:H\rightarrow H$具有如下性质：

$\langle Ax,y\rangle =\langle x,A^{*}y\rangle$，对所有$x,y\in H$。

这个算子$A^{*}$是$A$的伴随。

这可以视为一个方块矩阵的转置共轭或伴随矩阵推广，在标准（复）内积下具有相似的性质。

性质

马上可得的性质

1. $A^{**}=A$
2. 如$A$可逆，则$A^{*}$也可逆，且$(A^{*})^{-1}=(A^{-1})^{*}$
3. $(A+B)^{*}=A^{*}+B^{*}$
4. $(\lambda A)^{*}=\lambda ^{*}A^{*}$，这里$\lambda ^{*}$表示复数$\lambda$的复共轭
5. $(AB)^{*}=B^{*}A^{*}$

如果我们定义$A$的算子范数为

$\|A\|_{op}:=\sup\{\|Ax\|:\|x\|\leq 1\}$

则

$\|A^{*}\|_{op}=\|A\|_{op},$

而且有

$\|A^{*}A\|_{op}=\|A\|_{op}^{2}$。

希尔伯特空间$H$上有界线性算子与伴随算子以及算子范数给出一个C*代数例子。

$A$的像与它的伴随的核的关系为

$\ker A^{*}=\left(\operatorname {im} \ A\right)^{\bot },$

$\left(\ker A^{*}\right)^{\bot }={\overline {\operatorname {im} \ A}}$。

第一个等式的证明：

${\begin{aligned}A^{*}x=0&\iff \langle A^{*}x,y\rangle =0\quad \forall y\in H\\&\iff \langle x,Ay\rangle =0\quad \forall y\in H\\&\iff x\ \bot \ \operatorname {im} \ A\end{aligned}}$

第二个等式由第一个推出，于两边取正交空间即可。注意到一般地，像未必是闭的，但连续算子的核总是闭的。

埃尔米特算子

有界算子$A:H\rightarrow H$称为埃尔米特或自伴如果

$A=A^{*}$

这等价于

$\langle Ax,y\rangle =\langle x,Ay\rangle ,\forall x,y\in H$。

在某种意义下，这种算子起着实数（等于他们的复共轭）的作用。他们在量子力学中作为实值可观测量的模型。更多细节参见自伴算子一文。

无界算子的伴随

许多重要的算子不是连续的或只定义在希尔伯特的一个子空间上。在这种情形，我们仍然能定义伴随，在自伴算子一文有解释。

其他伴随

范畴论中，方程

$\langle Ax,y\rangle =\langle x,A^{*}y\rangle$

形式上类似地定义了伴随函子偶性质，这也是伴随函子得名之由来。

又见

• 数学概念
  • 线性代数
  • 内积
  • 希尔伯特空间
  • 埃尔米特算子
  • 范数
  • 算子范数
  • 线性映射的转置
• 物理应用
  • 对偶空间
  • 狄拉克符号
  • 量子力学
  • 可观测量

参考文献

• Walter Rudin. Functional Analysis(2nd ed.), China Machine Press, 2006